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dc.contributor.authorHidalgo Diaz, Victor Hugo-
dc.contributor.authorSuaréz, G-
dc.contributor.authorErazo, J-
dc.contributor.authorPuga, Diana-
dc.contributor.authorMárquez, D-
dc.contributor.authorBenavides Cevallos, Ignacio Bayardo-
dc.contributor.authorCando, E-
dc.contributor.authorValencia, E-
dc.contributor.authorLuo, X-
dc.date.accessioned2025-12-03T16:03:44Z-
dc.date.available2025-12-03T16:03:44Z-
dc.date.created2021-06-15-
dc.date.issued2025-12-03-
dc.identifier.issn1755-1315-
dc.identifier.urihttps://repositorio.utn.edu.ec/handle/123456789/18103-
dc.description.abstractEl presente artículo se centra en el estudio del flujo a través de un túnel Venturi de cavitación. Motivados por los resultados obtenidos en los estudios “Simultaneous observation of cavitation structures and cavitation erosion” y “Combined numerical and experimental investigation of the cavitation erosion process” de Dular et al., se generó una malla estructurada basada en trabajos previos utilizando el software libre GMSH. El estudio numérico se realizó empleando las ecuaciones de Navier-Stokes con la aproximación RANS. Para ello, se aplicó el modelo de turbulencia k–ω–SST SAS y el modelo de cavitación Zwart-Gerber-Belamri implementado en OpenFOAM. Los resultados muestran los fenómenos asociados a la fracción de volumen de vapor, donde se aprecia la formación, crecimiento, desprendimiento y colapso de la nube de cavitación. Estos resultados concuerdan con los estudios previamente mencionados. Además, los resultados evidencian la formación de picos de presión correspondientes al desprendimiento y colapso de la nube durante el ciclo de cavitación, lo cual constituye la principal causa de erosión. Se concluye que el modelo predice satisfactoriamente el comportamiento de los fenómenos con un ∆t = 9 × 10⁻⁶ s, siendo adecuado para capturar gradientes adversos de presión.es_EC
dc.language.isoenges_EC
dc.publisherIOP Conf. Series: Earth and Environmental Sciencees_EC
dc.rightsopenAccesses_EC
dc.rightsAtribución-NoComercial-CompartirIgual 3.0 Ecuador*
dc.rights.urihttp://creativecommons.org/licenses/by-nc-sa/3.0/ec/*
dc.subjectHIDRODINÁMICAes_EC
dc.subjectSIMULACIÓN NUMÉRICAes_EC
dc.subjectMODELO RANSes_EC
dc.titleEstudio numérico del comportamiento del flujo en un túnel de cavitación utilizando RANS con el modelo de turbulencia Scale-Adaptive Simulation (SAS) en un entorno OpenFOAMes_EC
dc.typeArticlees_EC
dc.description.degreeN/Aes_EC
dc.coverageIbarra. Ecuadores_EC
dc.contributor.orcidhttps://orcid.org/0000-0003-4732-2421es_EC
dc.contributor.orcidhttps://orcid.org/0009-0008-6996-2415es_EC
dc.contributor.orcidhttps://orcid.org/0000-0003-3332-8523es_EC
dc.title.enNumerical study of flow behavior in a cavitation tunnel using RANS with Scale-Adaptive Simulation (SAS) turbulence model in an OpenFOAM frameworkes_EC
dc.subject.enHYDRODYNAMIC CAVITATIONes_EC
dc.subject.enVENTURI TUNNELes_EC
dc.subject.enNUMERICAL SIMULATIONes_EC
dc.subject.enRANS MODELes_EC
dc.description.abstract-enThe present paper focuses on the study of flow through a cavitation Venturi tunnel. Motivated by the results obtained in the studies of “Simultaneous observation of cavitation structures and cavitation erosion” and “Combined numerical and experimental investigation of the cavitation erosion process” by Dular et al. A structured mesh based on previous studies has been generated using the free software GMSH. The numerical study was performed using the Navier-Stokes equations with RANS approximation. For that, the k− ω − SST SAS turbulence model and the implemented Zwart-Gerber-Belamri have been applied in OpenFOAM. The results show that the phenomena in a vapor volume fraction where the formation, growth, detachment and collapse of the cavitation cloud can be appreciated. These results agree with the aforementioned studies. Furthermore, the results show the peak pressure formation corresponding to the detachment and collapse of the cloud during the cavitation cycle, which is the main reason for erosion. It is concluded that the model satisfactorily predicts the phenomena behavior on a ∆𝑡 = 9 × 10−6 [s] being suitable to capture adverse pressure gradients.es_EC
dc.identifier.doihttps://iopscience.iop.org/article/10.1088/1755-1315/774/1/012023es_EC
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